可选基于势流理论的子午流可视化。子午流计算结果可使用图表右上角的按钮显示。
可通过相应菜单配置显示（所有选项可组合）。
|
网格 每次子午轮廓更改后，都会计算新的计算网格。 在入口和出口添加延伸段，以便于设置边界条件。
|
|
流线 子午流线（流函数值恒定的线) 相邻流线间质量流量分数相等 |
|
等值线 恒定子午速度 c 的等值线m |
|
表面 恒定子午速度 c 的等值面m （缩放比例显示在图表下方） |
|
矢量 子午速度 c 的矢量m |
叶片修正 若激活，则在流计算中考虑叶片厚度的阻塞效应。 |
流函数 ψ
在子午面内，将求解流函数 ψ 的方程。对于不可压缩流体，该方程在柱坐标系 (z, r) 中为：
.
对于可压缩流体，方程形式为：
.
其中 a 为声速，定义为：
.
轮毂和轮盖代表流线，而在入口和出口处则选择特定的流函数分布。这是根据由全局设置.
计算网格与求解方案
该方程采用有限差分法（FDM）在计算网格上求解，该网格通过椭圆网格生成法生成。关于所用计算技术的更多信息，请参考例如Anderson 等人.
结果
子午速度分量可通过轴向速度分量计算：
.
通过径向速度分量计算：
.
其中：
.
rR和 ρR分别为参考半径和参考密度。对于不可压缩流体，密度在整个流场中恒定，方程中的相应项被忽略。
注释
由于基于势流理论，给出的解仅为真实子午流的粗略估计。需注意，摩擦以及轮毂和轮盖处的无滑移边界条件均未考虑。对于详细的流分析，必须使用CFD技术求解完整的纳维-斯托克斯方程组。此外，所实现的求解方案（FDM）可能并非总能找到设计点和子午轮廓每种组合的解。
若求解域半径接近零，则会出现奇点。此时，这些位置可能在子午速度等值线中产生一些伪影。
对于可压缩流体，整个流场中的流动状态必须远离跨声速条件，否则方程将无解。