通过以下方式确定叶轮叶片上的速度分布： Stanitz & Prian
流线必须预先已知（参见子午面流动计算）。如果子午流动计算失败，则无法计算叶片表面值，图表将不可用。绕 z 轴旋转的流线构成流面。相对速度将在叶片间截面中计算，该截面由两个相邻流面包围。相对速度的单个值在 r = 常数处确定。在此之前，基于连续性方程计算平均速度：
部分质量流量是整个质量流量、叶片数和流线数的函数。两个相邻流面之间始终有相同的质量流量。
横截面由流线距离 Δh、半径 r、相邻叶片压力面和吸力面之间的切向距离 Δt 以及平均相对流动角确定：
上图中显示的是根据以下方程的截面：
假设流面（绿色面）内绝对流动的环量为零，则吸力面的相对速度可通过下式计算：
这里 u 是局部周向速度，cu是绝对速度的周向分量，βss和βps分别是吸力面和压力面的叶片角度。由于平均相对速度是w的平均值ss和wps，压力面的相对速度可通过下式计算：
注释
连续性方程需迭代求解相对速度，因为可压缩介质的密度由相对速度决定。密度可通过等熵关系式计算：
平均相对流动角近似取吸力面和压力面叶片角度的平均值。在特定半径处，由于滑移（功率降低），流动不再被视为与叶片一致。当半径大于此斯坦尼兹半径时，平均相对流动角将通过滑移进行修正。
整个过程基于以下假设：流动视为无摩擦，且不存在激波及跨边界热传递。可能存在几何构型，其中横截面积（上图中的蓝色表面）对于指定的质量流量过小全局设置。若发生此情况，则无法求解平均密度和相对速度，且对应展向位置不显示数据。
叶片载荷
吸力面和压力面的静压可通过速度确定。为此，使用吸力面与压力面之间的焓差与子午方向旋度导数之间的关系：
叶片载荷可表示为吸力面与压力面之间的压差，并除以总进口压力：
对于不可压缩流体，括号内的第二项为零。
叶片载荷的另一种表述利用吸力面与压力面之间的速度差，并除以平均速度：
其他参数
除上述变量外，还可显示绝对速度的平均周向分量cu以及平均旋度B。这些参数由下式确定：
同时，阿克雷特准则也与相对速度一同显示。根据下文定义的阿克雷特准则，对应展向的最大相对速度不应超过1.8·w2，而最小相对速度不应小于0.3·w1（w1和w2分别为前缘和后缘的平均相对速度）。这些极限值（最大和最小速度）不显示于分流叶片。
[仅适用于压气机和涡轮转子]
马赫数
马赫数可显示为相对马赫数和绝对马赫数。
其中a为声速，定义如下：
横截面积与临界面积
在给定的进口总状态下，指定的质量流量仅能通过特定尺寸的横截面积实现。临界横截面积由以下方程组在理想气体行为假设下确定：
其中πcr为最小横截面积处流动达到声速时的压力比：
对于空气，πcr= 0.528。在给定的进口总状态下，无法通过小于Acr的横截面积输送质量流量。实际横截面积（A）和临界横截面积（Acr）均可显示。实际横截面积对应上图中的蓝色表面。
若质量流量、进口总状态和几何形状（横截面积）的组合导致物理上不可能的状态，则无法确定解，并显示提示："在展向x处因激波或跨音速行为无解"。x将包含所有满足该提示的展向位置。