流函数 ψ
流线必须预先已知（参见子午面流动计算)。如果子午流计算失败，则无法计算叶片间流动2D，图表将不可用。绕z轴旋转的流线构成流面。相对流函数和相对速度将在叶片间截面中计算，该截面由两个流面包围，代表一个流体条带。由于轮毂和轮缘被视为流线，因此流体条带数始终比流线数少两个。所有相对流函数及其导数的计算均在包含中间流面的流体条带内进行。计算结果对应于内部流线或流面的流体条带。下图中这些流线的索引为2至6。
与Stanitz&Prian方法不同，此处计算的是二维相对流动。该方程在m-t坐标中表示为：
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该方程可分别从相邻叶片间流体条带中流动的绝对旋转为零的假设和二维连续性方程推导得出：
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其中w为相对速度，ω为转速，ρ为流体密度。上式中Δn为流体条带的法向高度。另一个假设是密度相对于切向坐标t无变化。子午分布信息来自Stanitz&Prian方法。
边界条件
边界条件定义如下：在吸力侧设置流函数值为零，而在压力侧设置为通过流体条带的质量流量。对于5个流体条带，该值为2/5倍设计点质量流量。
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在入口和出口，所有流函数值相对于切向坐标t进行线性插值。然后所有流函数值在边界处确定。
计算网格与求解方案
该方程在计算网格上使用有限差分法求解，网格通过插值压力侧和吸力侧之间的中弧线生成。有关有限差分法的更多信息，请参考例如Anderson 等人.
结果
切向和子午相对速度分量可分别通过下式计算：
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静压pi可通过罗塔比常数确定。对于不可压缩流体，表达式为：
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对于可压缩流体，相同原理适用于比焓和温度，并假设理想气体行为。由于密度已知，可使用状态方程p=f(T,ρ)计算静压。
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总压通过不可压缩流体的伯努利方程推导得出，对于可压缩流体则假设从(p,T,c>0)到(pt,Tt,c=0)的等熵状态变化。
[仅适用于压气机和涡轮转子]
马赫数可显示为相对马赫数和绝对马赫数。
其中a为声速，定义如下：
指定的质量流量只能在给定的进口总状态下，针对特定尺寸的横截面实现。如果质量流量、进口总条件和几何形状（横截面）的组合产生了一个物理上不可能的状态，则无法确定解，并会显示提示："由于激波、跨音速行为或数值原因，在展向位置 x 处无解"。x 将显示该提示成立的实际展向编号。